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3. 二步法拍摄彩虹全息 全息技术发展发展较为迅速，二步法彩虹全息也衍生出了不少方法，比如：全视差彩虹全息[9]，该方法主要是利用正弦光栅的色散特性，来获得全息图片。可以采用光导热塑全息技术制作二步彩虹全息[10]，利用SPT-I型光导热全息片，GP-I型光导热塑全息记录仪，He-Ne激光光源制作全息图，实验方法比较简单，但是对实验器材的要求比较高，还可以采用实像象散二步彩虹全息[11]，使用该方法获得大景深的实像再现，可以提高全息图的三维表现能力，不过对实验者的实际操作水平有较高的要求。通过上面几个例子，我们可以发现二步法彩虹全息不仅所采用的方式各不相同，而且它们使用的原理也大相径庭。而我选用的无狭缝二步彩虹全息照相技术，既有效的利用了激光能量，减弱了影响全息图像散斑噪声，又保持了二步彩虹全息图三维立体视感强的特点，而且形成的多狭缝又拓宽了垂直观察范围角，是一种实际应用价值的二步彩虹全息术。 copyright paper51.com 3.1 理论分析 http://www.paper51.com 实验过程中我才用的是下面的光路图，由激光器发出的光通过反射镜M5照到分束镜BS其中一束经过反射镜子M2，反射到扩束镜L1，通过透镜L2和母板H1照射在物体和干版上，另外一束光同过反射镜M3照射在反射镜M1，通过扩束镜L3和透镜L4照射在反射镜M4上，同时照射在干版上，这样就可以获得彩虹全息图。 下图为第二步记录过程的光路的原理图： 内容来自www.paper51.com
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图3 彩虹全息二步光路示意图 http://www.paper51.com
如果我们在菲涅耳衍射区域拍摄的全息图时，能够引入等效焦（,）,可得[12]：，，由于我们在实验过程中，我们使用的记录光波和再现光波是同一光源，可以得到=1，我们可以发现=-=-，这样我们在设计光路图时可将全息图视为一个等效的薄透镜，当我们在连续移动干版H1时，就可以得到合成狭缝。这样我们得到的这个狭缝就是定位在透镜所在的平面上的。我们可以利用移动母H1的距离来形成多个狭缝，合成狭缝的大小是由母片H1的位移量决定的，并且与母片H1的位移量成反比的。在实验中母片的总位移量应该控制在0.16mm—0.24mm,而所获得的狭缝宽度则应该在4.0mm—2.6mm,随着总位移量的增加所获得的狭缝变窄[12]。 http://www.paper51.com |